这是反铁电材料的一种物理性质。实际上,这些物质具有离子,在没有外场的情况下可以极化(自发极化)。结果,偶极子以交替的方向有序或排列。也就是说,相邻线的方向是反平行的。电场导致这些材料的相变。这种相变引起了较大的模式应变和能量变化。Antiferroelectricity与铁电性密切相关。他们彼此有差异。所以我们必须知道铁电性也是一种快速极化的物理性质。通过改变所施加的场的方向,我们可以改变极化的方向。所以,不同的是极化后偶极子的方向。前者将对齐反平行,后者将对齐在同一方向。反铁电性质比纯立方型的铁电性质稳定。
反铁电材料的整体宏观自发极化为零。原因是最接近的偶极子会相互抵消。该属性可以根据不同的参数出现或消失。参数有外场、压力、生长方式、温度等。反铁电性质不是压电的。也就是说,材料的力学特性不受外场作用的影响。这些材料通常具有高介电常数。这种材料的偶极取向类似于如下所示的棋盘图案。
Antiferroelectric材料
反铁电材料的例子如下
- PbZrO3.(锆酸铅)
- NH4H2阿宝4ADP:磷酸二氢铵
- NaNbO3.(铌酸钠)
Antiferroelectricity和温度
反铁电性在特定温度以上就会消失。我们称之为反铁电居里点。材料及其居里温度如表1所示。研究了介电常数(相对介电常数)大于或等于这个居里点的情况。这对一阶和二阶跃迁都是这样做的。在二阶跃迁中,介电常数在居里点处是连续的。在这两种情况下,介电常数必须不是很高。
双磁滞回线
的磁滞回线一个完美的反铁电材料可以画如下图2所示。这些材料的自发极化反转给出了一个双滞后回路。所施加的外场是一个低频交流场。
应用Antiferroelectricity
- 超级电容器
- 微机电系统的应用程序
- 用于与铁磁材料
- 高能存储装置
- 光子应用程序
- 液晶等。