变压器有载和无载运行理论|电气4umabetx官网

我们讨论了关于……的理论理想的变压器为了更好地理解实际的基本知识变压器理论。现在我们将一个一个地讨论实践方面的问题电力变压器并试图绘画变压器矢量图在每一步。正如我们所说，在理想的变压器中;没有核心变压器损失即变压器的损失自由核心。但在实际变压器中，有滞后和涡流变压器核心损失。

无负荷变压器理论

让我们考虑一个电的变压器只有铁芯损耗，也就是说，只有铁芯损耗，没有铜损耗，也没有变压器的漏电抗。当在主要应用交替源时，源将提供当前的用于磁化变压器的核心。

但这种电流不是实际的磁化电流;它比实际的磁化电流大一点。从源供应的总电流具有两个部件，一个是仅用于磁化芯的磁化电流，并且源电流的另一个部件被消耗用于补偿变压器中的核心损耗。

由于此核心损耗组件，源电流变压器在空载当源电流不完全滞后于电源电压的90°时，源电流提供的条件是滞后于θ角小于90°^O.。如果从源提供的总电流是IO，它将具有电源电压V1的一个组件，电流IW的该组件是核心损耗组件。

这个分量与源电压相对应，因为它与变压器中的有功损耗或工作损耗有关。源电流的另一个分量记作I_μ。

这个分量产生交变磁通量在地核，它是无瓦的;表示它是变压器源电流的无功部分。因此,我_μ将与v的正交₁并且通过交替的通量φ相位。因此，变压器中的总初级电流空载条件可以表示为:

现在您已经看到了如何简单地解释变压器理论在空载中。

现在我们将检查上述变压器在负载上的行为，这意味着负载连接到辅助端子。考虑，一个具有核心损失但没有铜损耗和泄漏的变压器电抗。每当负载连接到次级绕组时，负载电流就会开始流过负载和次级绕组。

这种负载电流完全取决于负载的特性，也取决于二次电压变压器。该电流称为二次电流或负载电流，这里表示为i₂。作为我₂当电流流过次级绕组时，在次级绕组中就会产生一个自电动势。这里是N₂一世₂, N₂为变压器的二次绕组匝数。

次级绕组中的这种MMF或磁力传递产生通量φ₂。这φ₂会反对主磁通并暂时削弱主磁通并试图减少初级自感电动势E₁。如果是₁低于主要源电压V₁，将有一个从源流向初级绕组的额外电流。

这种额外的初级电流I2'在核心中产生额外的磁通Φ'，其将中和次级计数器磁通φ2。因此，无论负载如何，核心的主磁化通量保持不变。所以总电流，该变压器从源绘制可以分为两个组件。

第一种是用来磁化磁芯并补偿磁芯损耗，即Io。它是一次电流的空载分量。另一个用于补偿二次绕组的反磁通。它被称为初级电流的负载分量。因此，无绕组电阻和无漏抗的电力变压器的总空载一次电流I1可表示为

其中θ2是变压器的二次电压和二次电流之间的角度。
现在，我们将进一步迈出一个更实际的方面的变压器。

现在，考虑变压器的绕组阻力，但没有泄漏电抗。到目前为止，我们已经讨论了具有理想绕组的变压器，意味着绕组没有阻力和漏电抗，但现在我们将考虑一个变压器，该变压器在绕组中具有内部电阻但没有漏电抗性。随着绕组的电阻，会有一个电压落在绕组中。

我们前面已经证明了，来自负载源的总一次电流为I₁。具有电阻的初级绕组的电压降，R₁是r₁一世₁。显然，通过一次绕组E的感应电动势₁，并不完全等于源极电压v₁。E.₁小于v₁通过电压降i₁R.₁。

再次在次要的情况下，次级绕组引起的电压，e₂不会完全出现在负载上，因为它也下降了一个数量I₂R.₂, R₂是次级绕组抵抗力和我₂是二次电流或负载电流。

同理，变压器二次侧电压方程为:

现在我们考虑变压器存在漏抗和绕组电阻的情况。

让变压器的初级和次级绕组的漏电是x₁和X₂分别。因此总计变压器一次和二次绕组阻抗耐抵抗力₁和R₂分别可以表示为:

我们已经建立了a的电压方程载荷上变压器在这种情况下，绕组中只有电阻，而绕组中的电压下降仅由于电阻电压降而发生。

但是当我们考虑变压器绕组的漏电效应时，电压下降在绕组中不仅由于电阻而且由于由于电阻而发生阻抗的变压器绕组。因此，通过替换电阻r，可以容易地确定变压器的实际电压方程₁＆R.₂在之前建立的电压方程中₁和Z₂。

因此，电压方程为:

电阻下降呈当前载体的方向。但是反应滴将垂直于电流载体，如上所述变压器的矢量图。